|
 |
ГЛАВА 6. Явления переноса |
 |
|
 |
|
|
 |
6.5. Производство энтропии в необратимых процессах
При протекании необратимых термодинамических процессов происходит возрастание энтропии. Производство энтропии в единичном объеме при протекании  различных процессов можно вычислить с помощью выражения (4.87), полученного в параграфе 4.5:
, | (6.49) |
. | (6.50) |
Получим выражения, позволяющие рассчитывать производство энтропии при протекании рассмотренных выше необратимых процессов в газах: переноса теплоты (теплопроводности) и переноса импульса (вязкости). В соответствии с полученными в параграфе 6.2 выражениями, плотности термодинамических потоков в указанных процессах имеют вид:
, | (6.51) |
, | (6.52) |
где:  и  - коэффициенты теплопроводности и вязкости,  и  - температура и скорость течения газа соответственно.
Для рассматриваемого случая термодинамики линейных необратимых процессов без учета взаимного влияния различных процессов друг на друга соотношение между термодинамическими силами и потоками имеет линейную зависимость
, | (6.53) |
где  - кинетические коэффициенты, пропорциональные введенным выше коэффициентам теплопроводности и вязкости. Они имеют вид:
, | (6.54) |
. | (6.55) |
Тогда выражения для термодинамических сил примут форму:
, | (6.56) |
, | (6.57) |
а соответствующие формулы для расчета производства энтропии принимают вид
, | (6.58) |
. | (6.59) |
Анализ полученных выражений показывает, что при протекании необратимых процессов теплопроводности и вязкости производство энтропии является положительной величиной. Если газ находится в равновесном состоянии, которое характеризуется постоянством параметров состояния (в данном случае, если  и  ), то в такой среде будут отсутствовать термодинамические потоки и производство энтропии станет равным нулю.
Задача 6.3. Определить производство энтропии в газе, находящимся между двумя плоскими стенками, имеющими температуры и . Считать, что расстояние между стенками много меньше линейных размеров стенок.
Решение: Так как, если пренебречь краевыми эффектами, плотность потока теплоты во всех точках газа между близко расположенными друг к другу стенками должна быть одинаковой, то в установившемся режиме на основании выражения (6.23) можно записать:
 ,
где константы и могут быть определены из граничных условий и . Тогда имеем:
 ,
 .
Подстановка этих выражений в формулу (6.58) дает
 .
Из полученного выражения следует, что в разных точках газа производство энтропии различно.
Производство энтропии внутри всего газа, расположенного между стенками, можно вычислить с помощью формулы (6.50):
 ,
где - площадь поверхности стенки.
Такой же результат можно получить и воспользовавшись для определения производства энтропии непосредственно выражением (3.52):
 ,
где - поток теплоты , взятый с обратным знаком:
 .
Подстановка этого выражения в предыдущую формулу позволяет получить следующее выражение
 ,
которое полностью совпадает с формулой, полученной выше первым способом.
|
 |
|
|
 |
 |
| | |
|
 |
|
 |
 |
|
|